Velocidade própria
![](http://upload.wikimedia.org/wikipedia/commons/thumb/b/b6/VelocityParameters.svg/300px-VelocityParameters.svg.png)
Em relatividade, velocidade própria (também conhecida como celeridade) w de um objeto em relação a um observador é a razão entre o vetor deslocamento medida pelo observador e tempo próprio τ decorrido nos relógios do objeto viajante:
É uma alternativa à velocidade comum, a distância por unidade de tempo onde tanto a distância quanto o tempo são medidos pelo observador.
Os dois tipos de velocidade, normal e própria, são quase iguais em baixas velocidades. No entanto, em altas velocidades, a velocidade adequada retém muitas das propriedades que a velocidade perde na relatividade em comparação com teoria Newtoniana.
Por exemplo, a velocidade adequada é igual a momento por unidade de massa em qualquer velocidade e, portanto, não tem limite superior. Em altas velocidades, como mostrado na figura à direita, também é proporcional à energia de um objeto.
Velocidade própria w pode ser relacionado à velocidade ordinária v via o fator de Lorentz γ:
onde t é tempo de coordenada ou "mapa de tempo".
Para movimento unidirecional, cada um deles também está simplesmente relacionado ao ângulo de velocidade hiperbólica de um objeto em movimento ou rapidez η por
- .
Introdução[editar | editar código-fonte]
Em espaço-tempo plano, velocidade própria é a razão entre a distância percorrida em relação a um quadro de mapa de referência (usado para definir simultaneidade) e tempo próprio τ decorrido nos relógios do objeto viajante. É igual ao momento do objeto p dividido pela sua massa de repouso m, e é composto de componentes de velocidade quadrivetor semelhantes a espaço do objeto. A monografia de William Shurcliff[1] mencionou seu uso inicial no texto de Sears e Brehme.[2] Fraundorf tinha explorado seu uso pedagógico[3] enquanto Ungar,[4] Baylis[5] e Hestenes[6] examinaram sua relevância das perspectivas da teoria dos grupos e da álgebra geométrica. A velocidade adequada às vezes é chamada de celeridade.[7]
![](http://upload.wikimedia.org/wikipedia/commons/thumb/b/bf/SpaceBattle.png/220px-SpaceBattle.png)
Ao contrário da mais familiar velocidade coordenada v, velocidade própria é livre de sincronia[1] (não requer relógios sincronizados) e é útil para descrever movimentos superrelativísticos e sub-relativísticos. Assim como a velocidade coordenada e diferentemente da velocidade de quatro vetores, ela reside na fatia tridimensional do espaço-tempo definida pelo quadro do mapa. Conforme mostrado abaixo e na figura de exemplo à direita, as velocidades próprias até somam três vetores com o redimensionamento do componente fora do quadro. Isso os torna mais úteis para aplicativos baseados em mapas (e.g. engenharia) e menos úteis para obter informações sem coordenadas. Velocidade própria dividida pela velocidade da luz c é o seno hiperbólico da rapidez η, assim como o fator de Lorentz γ é o cosseno hiperbólico da rapidez e a velocidade coordenada v sobre a velocidade da luz é a tangente hiperbólica da rapidez.
Imagine um objeto viajando por uma região do espaço-tempo descrita localmente por equação métrica de espaço plano de Hermann Minkowski (cdτ)2 = (cdt)2 − (dx)2. Aqui, um quadro de mapa de referência de parâmetros e relógios sincronizados define a posição do mapa x e mapa do tempo t respectivamente, e o d precedendo uma coordenada significa mudança infinitesimal. Um pouco de manipulação permite mostrar que a velocidade própria w = dx/dτ = γv onde, como de costume, a velocidade coordenada v = dx/dt. Assim, w finito garante que v é menor que a velocidade da luz c. Pelo agrupamento de γ com v na expressão para momento relativístico p, a velocidade própria também se estende a forma Newtoniana de momento como massa vezes velocidade para altas velocidades sem a necessidade de massa relativística.[8]
Fórmula de adição de velocidade própria[editar | editar código-fonte]
A fórmula de adição de velocidade própria:[9][10][4]
onde é o fator beta dado por .
Esta fórmula fornece um modelo de espaço girovetorial de velocidade própria de geometria hiperbólica que usa um espaço inteiro em comparação com outros modelos de geometria hiperbólica que usam discos ou semiplanos.
No caso unidirecional isso se torna comutativo e simplifica para um produto de fator de Lorentz vezes uma soma de velocidade coordenada, e.g. para wAC = γABγBC(vAB + vBC).
Relação com outros parâmetros de velocidade[editar | editar código-fonte]
Tabela de velocidade[editar | editar código-fonte]
A tabela abaixo ilustra como a velocidade adequada de w = c ou "um mapa-ano-luz por viajante-ano" é uma referência natural para a transição do movimento sub-relativístico para o super-relativístico.
Condição/Parâmetro | Velocidade coordenada v dx/dt em unidades de c |
Velocidade angular η em i-radianos |
Velocidade própria w dx/dτ em unidades de c |
Fator de Lorentz γ dt/dτ = E/mc2 |
---|---|---|---|---|
Viajante parado no quadro de mapa ⇔ 1 mapa-ano/viajante-ano |
0 | 0 | 0 | 1 |
Momento = 12mc ⇔ 0.5 mapa-ano-luz/viajante-ano |
1/√5 ≅ 0.447 | ln[(1 + √5)/2] ≅ 0.481 | 12 | √5/2 ≅ 1.118 |
Rapidez de 0.5 radiano hiperbólico | (e − 1)/(e + 1) ≅ 0.462 | 12 | 12(√e − 1/√e) ≅ 0.521 | 12(√e + 1/√e) ≅ 1.128 |
Velocidade coordenada = 12c ⇔ 0.5 mapa-ano-luz/mapa-ano |
12 | 12ln[3] ≅ 0.549 | 1/√3 ≅ 0.577 | 2/√3 ≅ 1.155 |
Momento = mc ⇔ 1 mapa-ano-luz/viajante-ano |
1/√2 ≅ 0.707 | ln[1 + √2] ≅ 0.881 | 1 | √2 ≅ 1.414 |
Rapidez de 1 radiano hiperbólico | (e2 − 1)/(e2 + 1) ≅ 0.761 | 1 | 12(e − 1/e) ≅ 1.175 | 12(e + 1/e) ≅ 1.543 |
Energia cinética = mc2 ⇔ 2 mapas-anos/viajante-ano |
√3/2 ≅ 0.866 | ln[√3 + 2] ≅ 1.317 | √3 ≅ 1.732 | 2 |
Momento = 2mc ⇔ 2 mapas-anos-luz/viajante-ano |
2/√5 ≅ 0.894 | ln[2 + √5] ≅ 1.444 | 2 | √5 ≅ 2.236 |
Rapidez de 2 radianos hiperbólicos | (e4−1)/(e4+1) ≅ 0.964 | 2 | 12(e2 − 1/e2) ≅ 3.627 | 12(e2 + 1/e2) ≅ 3.762 |
Velocidade coordenada = c ⇔ 1 mapa-ano-luz/mapa-ano |
1 | ∞ | ∞ | ∞ |
Observe-se acima que a velocidade angular η e velocidade própria w varia de 0 ao infinito e seguem a velocidade coordenada quando w << c. Por outro lado, quando w >> c, velocidade própria segue o fator de Lorentz enquanto a velocidade angular é logarítmica e, portanto, aumenta muito mais lentamente.
Equações de interconversão[editar | editar código-fonte]
As equações a seguir convertem entre quatro medidas alternativas de velocidade (ou velocidade unidirecional) que fluem da equação métrica do espaço plano de Minkowski:
- .
Fator de Lorentz γ: energia sobre mc2 ≥ 1[editar | editar código-fonte]
Velocidade própria w: momento por unidade de massa[editar | editar código-fonte]
Velocidade coordenada: v ≤ c[editar | editar código-fonte]
Velocidade angular hiperbólica ou rapidez[editar | editar código-fonte]
ou em termos de logaritmos:
- .
Referências
- ↑ a b William Shurcliff (1996) Special relativity: the central ideas (19 Appleton St, Cambridge MA 02138)
- ↑ Francis W. Sears & Robert W. Brehme (1968) Introduction to the theory of relativity (Addison-Wesley, NY) LCCN 680019344, section 7–3
- ↑ Fraundorf, P. (1996). «A one-map two-clock approach to teaching relativity in introductory physics». arXiv:physics/9611011
- ↑ a b Ungar, Abraham A. (2006). «The Relativistic Proper-Velocity Transformation Group». Progress in Electromagnetics Research. 60: 85–94. doi:10.2528/PIER05121501
- ↑ W. E. Baylis (1996) Clifford (geometric) algebras with applications to physics (Springer, NY) ISBN 0-8176-3868-7
- ↑ D. Hestenes (2003) "Spacetime physics with geometric algebra", Am. J. Phys. 71, 691–714
- ↑ Bernard Jancewicz (1988) Multivectors and Clifford algebra in electrodynamics (World Scientific, NY) ISBN 9971-5-0290-9
- ↑ Oas, Gary (2005). «On the Use of Relativistic Mass in Various Published Works». arXiv:physics/0504111
- ↑ Ungar, Abraham A. (1997). «Thomas precession: Its underlying gyrogroup axioms and their use in hyperbolic geometry and relativistic physics». Foundations of Physics. 27 (6): 881–951. Bibcode:1997FoPh...27..881U. doi:10.1007/BF02550347
- ↑ Analytic hyperbolic geometry and Albert Einstein's special theory of relativity, Abraham A. Ungar, World Scientific, 2008, ISBN 978-981-277-229-9